大學物理剛體力學視頻？大學物理中的剛體力學主要研究剛體在運動過程中的性質和規律。以下是關于剛體力學的幾個核心要點：剛體的定義：剛體是指在運動過程中保持形狀和大小不變的質點系。剛體的基本性質：剛體內部各部分運動雖然可能復雜，但任意兩點之間的距離在運動過程中保持恒定，形成常矢量。這意味著無論剛體如何運動，那么，大學物理剛體力學視頻？一起來了解一下吧。
炸裂前后，系統的水平動量守恒，由此可推出，質心位置將以原來的速度勻速運動，直到二者落地。即質心的落點x就是未爆炸的炮彈落地點。
首先求出斜拋運動的最高點：豎直方向，豎直上拋運動，最大高度為
H=(Vsina)^2/2g <1>從開始發射到它達最高點所用時間為 t=Vsina/g <2>
在最高點，爆炸前，炮彈的豎直分速度為零，水平分速度是Vcosa，動量守恒
2m*Vcosa=m*u <3> u表示繼續前進的部分。
從開始發射，到炮彈達最高點，水平位移
x=Vcosa*t<4>代入<2>解得x=V^2*sinacosa/g <5>
炸裂后豎直下落的那部分的水平位移為零，即它的總的水平位移為
【x=V^2*sinacosa/g 】；
另一部分以u平拋，水平位移
x'=ut' <6> t'是它從H高處自由落體所用時間：H=0.5g*t'^2 <7>
聯立解得：x'=2V^2*sinacosa/g <8>所以它的總的水平位移為【x+x'=3V^2sinacosa/g】
如前所述，質心的水平位移按照對稱性，為【2x=2V^2sinacosa/g】
以上黑體的方括號就是所求結果。
在剛體的運動過程中，角加速度的方向與角速度的方向并不總是相同的。對于平面運動而言，如果兩者方向相同，則表明剛體正在加速轉動；反之，如果方向相反，則剛體是在減速轉動。
在解決平面運動問題時，角速度和角加速度都被視為代數量，因此需要確定它們的正負方向。這一點與靜力學中約束反力的求解類似，我們不需要具體施加實際指向或轉向，只需定義好正負規定即可。
舉例來說，如果我們規定順時針方向為正，則逆時針方向就為負。這樣就可以通過已知的角速度和角加速度來計算剛體的運動狀態變化。
值得注意的是，在實際問題中，角加速度的求解往往需要考慮外力矩的作用。例如，當一個外力作用于剛體上時，會產生一個外力矩，這個外力矩會直接導致剛體的角加速度發生變化。
此外，我們還可以通過牛頓第二定律的旋轉形式來求解角加速度。即M=Iα，其中M是外力矩，I是剛體的轉動慣量，α是角加速度。通過這個公式，我們可以很方便地計算出剛體在不同外力矩作用下的角加速度。
總之，求解剛體的角加速度時，我們需要充分理解角速度和角加速度的方向關系，明確正負規定，并考慮外力矩的作用，這樣才能準確地計算出剛體的運動狀態變化。
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大學物理-力學|6.功和能.mp4|5.角動量守恒.mp4|4.剛體的定軸轉動.mp4|3.質心、質心運動定理、角動量守恒.mp4|2.幾種常見的力與牛頓三定律.mp4|1.質點運動學.mp4
任何一本力學教科書都會有對此的分析和解答。
思路很明確：根據物體的對稱性，先選取合適的質量微元dm，根據轉動慣量的定義，寫出質元轉動慣量的表達式dJ=r^2*dm，進一步把質元表示為到轉軸距離的函數，一般需要引入線密度面密度體密度之類的。最后一步，做定積分求出物體的轉動慣量。
一步一步地來：最簡單的當屬質點了，設質點質量為m，到固定轉軸的距離為r，則直接就能寫出轉動慣量J=mr^2
次一點的是圓環或薄筒，在圓環上取一小段圓弧dL，圓弧所對的圓心角為Rdθ，線密度為b=m/2πR，則這一小段圓弧表示的質量微元dm=bdL=bRdθ，θ取值范圍顯然是θ∈[0,2π],
則質元dm對轉軸的轉動慣量微元dJ=R^2*dm;對θ從0到2π積分：J=inf(dJ,θ=0..2π)=...
-->J=mR^2，具有質點的轉動慣量相同形式；
繼續擴展到厚圓環，令內半徑為零就得到圓盤（或圓柱體）的J=mR^2/2，桿的也類似，
一些基本的須記住，比如單個質點，圓環，圓筒，圓柱體，球，球殼，桿，還要會用平行軸定理垂直軸定理。
郭敦顒回答：
（四）滑輪是有質量的，滑輪轉動時要產生摩擦力（靜摩擦力和動摩擦力），所以繩兩端的拉力不同。
繩與滑輪間緊密結合無相對滑動，是指繩與滑輪間結合得緊密，不產生相對位移，從而也不產生滑動摩擦。
二，滑輪不轉動時，繩兩端的拉力相同。
以上就是大學物理剛體力學視頻的全部內容，在剛體的運動過程中，角加速度的方向與角速度的方向并不總是相同的。對于平面運動而言，如果兩者方向相同，則表明剛體正在加速轉動；反之，如果方向相反，則剛體是在減速轉動。在解決平面運動問題時，角速度和角加速度都被視為代數量，因此需要確定它們的正負方向。這一點與靜力學中約束反力的求解類似，內容來源于互聯網，信息真偽需自行辨別。如有侵權請聯系刪除。
