泊松方程的物理意義？泊松方程表明電荷產(chǎn)生電場：電位的二階導(dǎo)數(shù)與電荷密度成正比。近似條件：PIN結(jié)中無載流子即全部耗盡，施主和受主完全電離。PIN結(jié)的泊松方程：(0 在靜電學(xué)中的泊松方程： 根據(jù)靜電學(xué)高斯定律闡明，流出一個閉表面的電通量與這閉曲面內(nèi)含的總電荷量成正比。比例常數(shù)是電常數(shù)的倒數(shù)。 用微分方程式形式表達(dá)，泊松方程式綜合電位的定義和高斯定春團(tuán)律的微分方程式，可以給出電位 V和電荷密度ρ之間的關(guān)系方程式，稱為泊松方程式： φ代表電勢（單位為伏特）， ρ是電荷體密度（單位為庫侖/立方米），而ε是真空電容率（單位為法拉/米）。 如果空間中有某區(qū)域沒有帶電粒子，則 假若電荷密度是零，則帕松方程式變?yōu)槔绽狗匠淌剑?/p> 如果有一個三維球?qū)ΨQ的高斯分布電荷密度ρ(r)： 此泊松方程的解Φ(r)則為： erf(x)代表的是誤差函數(shù)。 擴(kuò)展資料： 什么是泊松比方程掘世： 泊松方程是數(shù)學(xué)中一個常見于靜電扒散橘學(xué)、機(jī)械工程和理論物理的偏微分方程。是因法國數(shù)學(xué)家、幾何學(xué)家及物理學(xué)家泊松而得名的。 泊松首先在無引力源的情況下得到泊松方程，△Φ=0（即拉普拉斯方程）；當(dāng)考慮引力場時，有△Φ=f（f為引力場的質(zhì)量分布）。后推廣至電場磁場，以及熱場分布。該方程通常用格林函數(shù)法求解，也可以分離變量法，特征線法求解。 參考資料來源：——泊松方程 參考資料來源：——靜電學(xué) 泊松方程表明電荷產(chǎn)生電場：電位的二階導(dǎo)數(shù)與電荷密度成正比。 近似條件：PIN結(jié)中無載流子即全部耗盡，施主和受主完全電離。 PIN結(jié)的泊松方程： (0 將上面的式子一次積分（注意符號）帶入邊界條件就能得出電場的分布，再次積分就能得出電勢的分布。 擴(kuò)展資料： 泊松方程可以用格林函數(shù)來求解；如何利用格襲歲林函數(shù)來解泊松方程拍悶睜可以參考屏蔽泊松方程。有很罩爛多種數(shù)值解。像是松弛法，不斷回圈的代數(shù)法，就是一個例子。 泊松首先在無引力源的情況下得到泊松方程，△Φ=0（即拉普拉斯方程）；當(dāng)考慮引力場時，有△Φ=f（f為引力場的質(zhì)量分布）。后推廣至電場磁場，以及熱場分布。該方程通常用格林函數(shù)法求解，也可以分離變量法，特征線法求解。 參考資料來源：-泊松方程 復(fù)變函數(shù)中的一個微分方程。沒有任何物理意義，沒法說。就是套公式用的。 高斯定理：由于磁力線總是閉合曲線，因此任何一條進(jìn)入一個閉合曲面的磁力鋒或攔線必定會從曲面內(nèi)部出來，否則這條磁力團(tuán)猜線就不會閉合起來了。如果對于一個閉合曲面，定義向外為正法線的指向，則進(jìn)入曲面的磁通量為負(fù)，出來的磁通量為正，那么就可以得到通過一個閉合曲面的總磁銀胡通量為0。這個規(guī)律類似于電場中的高斯定理，因此也稱為高斯定理。 泊松首先在無引力源的情況下得到泊松方程，△Φ=0（即拉普拉斯方程）悄手猛；當(dāng)考慮引力場時，有△Φ=f（f為引力場的質(zhì)量分布）。后推廣至電場磁場，以及熱場分布。該方程通常用格林函數(shù)法求解，也可以分離變量法，特啟橋征線法求解。 泊松方程為[2] 在這里 代表的是拉普拉斯算子，而f和 可以是在流形上的實數(shù)或復(fù)數(shù)值的方程。當(dāng)流形屬于歐幾里得空間，而拉普拉斯算子通常表示為 ，因此泊松方程通常寫成 在三維直角坐標(biāo)系，可以寫成 如果有 恒等于0，這個方程就會變成一個齊次方程，這個方程稱作“拉普拉斯方程”。 泊松方程可以用格林函數(shù)來求解；如何利用格林函數(shù)來解泊松方程可以參考屏蔽泊松方程。現(xiàn)在有很多種數(shù)值解。像是松弛法，不斷回圈的代數(shù)法，就是一個例子薯好。 泊松方程是數(shù)學(xué)中一個常見于靜電學(xué)、機(jī)械工程和理論物理的偏微分方程。是因法國數(shù)學(xué)家、幾何學(xué)家及物理學(xué)家泊松而得名的。 泊松首先在無引力源的情況下得到泊松方程，△Φ=0（即拉普拉斯方程）；當(dāng)考慮引力場時，有△Φ=f（f為引力場的質(zhì)量分布）。后推廣至電場磁場，以及熱場分布。該方程通培拍纖常用格林函數(shù)法求解，也可以分離變量法，特征線法求解。 靜電場是電荷周圍空間存在的一種特殊形態(tài)的物質(zhì)，其基本特征是對置于其中的靜止電荷有力的作用。庫侖定律描述了這個力。 擴(kuò)展資料 根據(jù)靜電場的高斯定理配仿：靜電場的電場線起于正電荷或無窮遠(yuǎn)，終止于負(fù)電荷或無窮遠(yuǎn)，故靜電場是有源場。 從安培環(huán)路定理來說它是一個無旋場：根據(jù)環(huán)量定理，靜電場中環(huán)量恒等于賀胡零,表明靜電場中沿任意閉合路徑移動電荷，電場力所做的功都為零，因此靜電場是保守場． 參考資料來源：-泊松方程 參考資料來源：-靜電場 以上就是泊松方程的物理意義的全部內(nèi)容，泊松方程在物理學(xué)、工程學(xué)、應(yīng)用數(shù)學(xué)等領(lǐng)域有著廣泛的應(yīng)用。例如，在電學(xué)中，它可以用來計算電勢分布和電場強(qiáng)度分布；在力學(xué)中，它可以用來計算引力場和重力場；在熱學(xué)中，它可以用來計算溫度場分布等。為了求解泊松方程。一維burgers方程
標(biāo)量泊松方程的物理意義
泊松方程應(yīng)用條件
絕熱的泊松方程的物理意義
流體力學(xué)泊松方程
